Жанр: Электронное издание
Kono-v-k1
...соответствует "температуре" системы электронов вокруг ядра порядка
миллиона градусов. Естественно, что о "тепловом" равновесии системы атомных
электронов и атомами, как отдельными частицами не может быть речи, в
противном случае атомы существовать не могут. Переходя на уровень атомных
ядер, представляющих собой как бы твердое тело, в узлах кристаллической
решетки которого находятся ?-частицы, мы одновременно переходим к
взаимодействиям, порядка 10 Мэв или "температуре" ядер атомов 1011 0K. И,
наконец, переходя на уровень нейтрино, составляющих нуклоны, с энергией
взаимодействия, порядка 100 Мэв, то их "температура" составит 1012 0K. К
указанным уровням можно добавить и макроуровни: планетарная система
звезды, галактика. Очевидно, что теплообмена между всеми перечисленными
уровнями быть не может - это привело бы к автоматическому исчезновению
всех уровней, что и происходит периодически при коллапсе Вселенной (см.
главу о коллапсе), следовательно, законы термодинамики непригодны для
описания всех уровней совместно. Мало того, такие уровни, как уровень
нейтрино, уровень электронной системы атомов и макроуровни качественно
отличаются от уровней атомно-молекулярного и ядерного тем, что даже внутри
этих уровней "температура" каждого члена своя и "теплообмен" невозможен изза
упорядоченности движения составляющих его частей, т.е. термодинамика
неприменима и к каждому из этих уровней в отдельности. Здесь следует
заметить, что в некоторой степени, обмен энергией составляющих
макроуровней возможен из-за диссипативных процессов в макромире, поэтому
макроуровни для своего существования требуют постоянной подпитки энергией
(см. главу о строении и образовании Солнечной системы). Интересующий нас
сейчас ядерный уровень аналогичен атомно-молекулярному в смысле
возможности энергообмена внутри ядра и применения термодинамических
законов для описания ядерных процессов.[1] Это обстоятельство позволяет
воспользоваться отработанным до совершенства математическим аппаратом
термодинамики, в частности, описывающим химическое равновесие. Учитывая
высокую "температуру" нуклонов в ядре, представляется очевидным, что при
их столкновениях энергии достаточно как для образования пар нейтриноантинейтрино,
так и для образования электронно-позитронных пар. В
результате в ядре устанавливается некоторая равновесная концентрация
электронов и позитронов, как следствие следующих процессов (без учета
нейтрино):
(13.1.1)
(13.1.2)
(13.1.3)
(13.1.4)
(13.1.5).
Здесь необходимо подчеркнуть, что все участвующие в этих процессах
частицы находятся внутри ядра, т.е. в сильных внешних гравидинамических
полях, поэтому их свойства в большой степени отличаются от свойств
свободных частиц. Константа равновесия K128 учитывает и электронный захват,
но он не влияет на конечные выводы по той причине, что в этом процессе
участвует одно и то же число ближайших к ядру электронов вне зависимости от
заряда ядра. При увеличении заряда ядра уменьшается равновесная
концентрация электронов в результате смещения равновесия (13.1.4) вправо,
при этом растет равновесная концентрация позитронов, а при увеличении
числа нейтронов в ядре связываются позитроны в результате смещения
равновесия процесса (13.1.3) вправо и при этом растет равновесная
концентрация электронов. Рост равновесной концентрации позитронов или
электронов происходит в результате смещения равновесия процессов (13.1.1)
и (13.1.2) влево. Поэтому, при определенном количестве ?-частиц в ядре, оно
будет наиболее устойчивым только при определенном количестве избыточных
нейтронов. В то же время возможен некоторый диапазон ?-устойчивых ядер по
обе стороны такого наиболее устойчивого ядра, как для некоторого диапазона
избыточных нейтронов при определенном Z, так и при одном и том же
количестве избыточных нейтронов - для некоторого диапазона ?-частиц,
составляющих ядро. Ширина диапазона пропорциональна глубине
потенциальной ямы наиболее устойчивого ядра. Ширина диапазона ?-частиц,
при определенном количестве избыточных нейтронов (нечетном), для ядер с
нечетным Z может оказаться равной нулю. В этом случае ядро испускает
одновременно ?+ и ?- излучение. Очевидно, что наиболее устойчивым
(оптимальным по составу) ядро будет в том случае, когда , т.е.
концентрация "свободных" электронов и позитронов в ядре будет
минимальной, поэтому будем искать отношение: .
Из (13.1.3): (13.1.6),
Из (13.1.4): (13.1.7),
Из (13.1.5): (13.1.8).
Подставим (13.1.8) в (13.1.6):
(13.1.9).
Из (13.1.7) и (13.1.9):
(13.1.10).
Из (13.1.10): (13.1.11).
Здравый смысл подсказывает, что, в первом приближении, будет
пропорциональна числу нуклонов в ядре.[2] Тогда (13.1.11) можно переписать
в следующем виде:
(13.1.12).
При этом изменение констант равновесия и , конечно, будет зависеть от
конкретного строения ядра, но является эффектом второго порядка. Очевидно,
что для тяжелых ядер зависимость (13.1.12) не будет выполняться, во-первых,
из-за того, что вероятность образования ?0 уже не будет зависеть от числа
нуклонов в ядре и, во-вторых, из-за того, что число нуклонов на поверхности
ядра будет составлять все меньшую долю от общего числа нуклонов в ядре, а
внутри ядра отношение n/P=1. Поэтому, отношение n/P в реальных ядрах
вначале увеличивается до значений 1,58, а затем падает (после 96Cm247) в
пределе стремясь к единице. Этот вывод нам пригодится при обсуждении
различных сценариев коллапса и возможности существования нейтронных
макротел. Поскольку избыточные нейтроны располагаются на поверхности
ядра, которая растет медленнее, чем объем, то для супертяжелых ядер
геометрические соображения требуют стремления к единице отношения числа
протонов к нейтронам, а термодинамические требуют следования формуле ?-
устойчивости ядер, по которой число избыточных нейтронов должно
прогрессивно нарастать. Этот конфликт исчерпывается компромиссом на ядре
урана, поэтому надежды ученых найти "островок стабильности" в
трансурановых ядрах призрачны до тех пор, пока мы не научимся делать
плоские или линейные ядра, чему благоприятствует электростатическое
отталкивание протонов, но мешает короткодействующее гравидинамическое
взаимодействие.
Для того чтобы ясно видеть, какие изотопы элементов имеют состав ядер
близкий к оптимальному, удобно все известные изотопы элементов представить
в виде двух аналогичных таблиц. В одной таблице в первом столбце отложено
целое число ?-частиц, составляющих ядро - этому соответствуют элементы с
четным числом протонов в ядре. В последующих столбцах располагаются
изотопы с 1, 2, 3 и т.д. избыточными относительно целого числа ?-частиц
нейтронами. Таким образом, все изотопы каждого элемента с четным Z в этой
таблице занимают определенную строку. Другая таблица построена
аналогично, разница лишь в том, что в первом столбце отложено целое число
?-частиц, включая одну недостроенную, т.е. с недостатком одного протона -
этому соответствуют элементы с нечетным числом протонов. Эти таблицы дают
очень ясную картину свойств ядер. Все устойчивые изотопы элементов
занимают определенный диапазон в столбцах, выше которого располагаются ?-
радиоактивные изотопы (заряд ядра слишком мал, при данном числе
избыточных нейтронов), а ниже располагаются ?+- радиоактивные изотопы
(заряд ядер слишком велик при этом же числе избыточных нейтронов). В
таблицах очень ярко проявляется влияние четности зарядов ядер и четности
избыточных нейтронов на прочность ядер и, следовательно, их устойчивость к
?-радиоактивности. Эти таблицы ввиду их громоздкости здесь не приводятся.
Из формулы (13.1.12) видно, что с увеличением числа нуклонов в ядре,
число избыточных нейтронов должно прогрессивно возрастать, чтобы
сохранить ?-устойчивость ядер. Поэтому избыточные нейтроны все в большей
степени разрыхляют поверхность ядра, что приводит к резкому сокращению
диапазонов устойчивых ядер, с увеличением числа нуклонов в ядре, до такой
степени, что в тяжелых ядрах преимущественной становится ?-радиоактивность
даже для ядер с избытком нейтронов относительно оптимального состава
(первопричиной этого, конечно, является сильно возрастающее отталкивание
?-частиц из-за электростатического взаимодействия с ядром в целом). Из этих
же таблиц хорошо видны изотопы, ядра которых оптимальны или близки к
этому: это изотопы с устойчивым ядром, оказавшиеся в столбцах в одиночестве,
диапазоны, состоящие всего из двух устойчивых изотопов, изотопы,
Уравнение прямой фиг. 13.1.1:
(13.1.13).
Интересно определить, при каких значениях A отношение n/P"1, т.е.
оптимальный состав ядер будет содержать избыток протонов в сравнении с
нейтронами. Приравняв (13.1.13) единице, найдем: n/P"1 при A"12.
Установленное свойство ядер должно проявляться у нечетных ядер сильней,
т.к. прочность их значительно меньше. Этим и объясняется устойчивость всего
четырех известных нечетно-нечетных ядер: 7N14, 5B10, 3Li6, 1H2. Мало того,
становится понятной ?--радиоактивность трития и устойчивость единственного
ядра, у которого число протонов превышает число нейтронов (за исключением
протия) 2He3, хотя распространенность этого изотопа гелия невелика, т.к.
замыкание гравидинамического поля внутри тора 2He4 намного выгоднее
энергетически.
Соотношение между нейтронами и протонами для устойчивых ядер известно
из полуэмпирического выражения капельной модели ядра:[3]
Zуст (13.1.14).
Подставляя в числитель A=P+n и преобразуя, найдем:
(13.1.15).
Кривая (13.1.15) нанесена пунктиром на график фигуры 13.1.1, откуда видно,
что известная формула хуже отражает реальное положение вещей, чем
предлагаемая (13.1.13). Условие n/P "1 будет выполняться для (13.1.15) при
A"1,5, т.е. не выполняется для любых известных изотопов, кроме 1H1, но это не в
счет, т.к. отдельному протону не с кем обмениваться энергией. Поэтому (13.1.15)
не объясняет устойчивость 2He3 в сравнении с 1H3.
[1] "Ядерные реакции коренным образом отличаются от химических реакций, при которых атомные
ядра остаются неизменными, а в процессе принимают участие лишь внешние электроны атомов. Тем
не менее, к ядерным превращениям могут быть приложены закономерности и уравнения химической
термодинамики, так как термодинамика в своей основе не связана с определенными представлениями
о структуре и свойствах отдельных частиц. Закономерности химической термодинамики поэтому
приложимы к превращениям веществ, взаимодействующих в стехиометрических количествах, хотя бы
эти превращения не имели химического характера". Я.И. Герасимов и др., Курс физической химии,
Изд. химической литературы, М., 1963, том 1, стр. 343.
Такое мощное средство исследования как термодинамика явно недооценивается современной
физикой ядра для описания ядерных процессов по двум причинам: 1. Физики связаны
специфическими квантовыми законами, придуманными ими для микромира. В частности, по их
представлениям нуклоны обладают полуцелым спином и подчиняются принципу запрета Паули
(фермионы) - каждый нуклон ядра "знает" все о членах ядра, чтобы быть в состоянии, отличающимся
от них, в то же время, термодинамика предполагает, что все члены термодинамической системы
являются "бозонами", т.е. "независимыми" друг от друга частицами. 2. Узкая специализация ученых
заставляет термодинамикой заниматься физико-химиков и химиков, но не физиков-ядерщиков.
[2] Ортодоксальная физика также признает существование пионов в ядре, правда, по другим
причинам: "Вследствие закона сохранения энергии эти частицы удерживаются "взаперти", в ядре, до
тех пор, пока извне не поступит энергия, превосходящая mc2 (m - масса частиц)". Фундаментальная
структура материи, "Мир", М., 1984, стр. 84.
[3] Известны и другие уравнения, практически не отличающиеся от приведенного, например:
. (Н.И. Карякин и др., Краткий справочник по физике, "Высшая школа", М., 1962,
стр. 422).
http://www.new-physics.narod.ru
13.2. ОБ ЭЛЕКТРОННОМ ЗАХВАТЕ, НЕЙТРОННОМ
И ?-РАСПАДЕ
Механизм электронного захвата на основании вышеизложенного становится
ясен. Он обусловлен термодинамической необходимостью образовать более
устойчивое ядро, скомпенсировав избыточную концентрацию позитронов, причем,
в принципиальном плане не имеет значения происходит ли это за счет
испускания позитрона или захвата электрона с ближайшего окружения ядра,
выбор зависит только от энергетической выгодности. Если у ?--распада нет
альтернативы, то электронный захват имеет преимущество перед испусканием
позитронов по той причине, что захватить ближайший к ядру электрон
выгодней[1] из-за электростатического и гравидинамического притяжения к ядру,
в то время, как позитрон должен пройти некоторое расстояние внутри ядра,
рискуя быть связанным в процессах (13.1.1),(13.1.2),(13.1.3), при этом никак не
взаимодействуя с ним электростатически и, кроме того, преодолеть барьер
гравидинамического притяжения на выходе из ядра (работа выхода). Поэтому ??
распад в чистом виде мы наблюдаем только у ядер, по составу далеких от
оптимального, т.е. с высокой избыточной концентрацией электронов или
позитронов.
Формулу (13.1.13) можно удовлетворить, т.е. привести нейтронно-протонный
состав ядра к оптимальному не только путем ? распада или электронного захвата,
но и испусканием избыточных нейтронов и ?-частиц, но не протонов, поскольку
"лишних" протонов в ядре нет (за исключением "недостроенных" ?-частиц), все
они входят в состав ?-частиц, которые разрушить очень трудно. При испускании
нейтрона отношение n/P уменьшается непосредственно, а при испускании ?-
частицы это отношение фактически увеличивается за счет избыточных нейтронов
в ядре, несмотря на то, что в самой ?-частице отношение n/P=1. Естественно, что
нейтронный и ?-распад будут наблюдаться только при максимальном отклонении
состава ядра от оптимального, т.к. "выдрать" их из ядерной решетки не так
просто.[2] ?-распад представляет собой почти полную аналогию с испарением
молекулы с поверхности твердого тела, с учетом того, что "теплота испарения"
для каждого изотопа своя и определяется степенью разрыхленности поверхности
ядра избыточными нейтронами и другими факторами, влияющими на прочность
ядра. Поэтому закон Гейгера-Нэттола для ?-распада аналогичен закону
Клаузиуса-Клапейрона для давления насыщенного пара в зависимости от
температуры.[3] С увеличением заряда ядра "теплота испарения" ?-частиц
уменьшается из-за электростатического отталкивания до такой степени, что у
трансурановых элементов ?-распад является подавляющим в конкуренции с ?+-
распадом и электронным захватом.
Распад некоторых изотопов легких элементов противоречит
вышеприведенным рассуждениям. Однако это противоречие кажущееся и
обусловлено структурными особенностями этих изотопов. Рассмотрим все эти
случаи. Распад 4Be8 на две ?-частицы был рассмотрен ранее и обусловлен тем,
что при двух ?-частицах расщепление гравидинамического потока невозможно
осуществить, поэтому поле остается внутри ?-частиц и они практически не
взаимодействуют друг с другом, за исключением электростатического
отталкивания (аналогично атомам инертных газов). Распад 2He5 на нейтрон и ?-
частицу обусловлен тем, что это ядро очень далеко от оптимального состава
(n/P=1,5, а по формуле (13.1.13) должно быть n/P=0,94), поэтому ядро должно
испускать нейтрон и остается ?-частица. Распад 6C9: ?+, P, 2? обусловлен тем,
что это ядро очень далеко от оптимального состава (n/P=0,5, а по формуле
(13.1.13) должно быть n/P=0,98), поэтому ядро должно испускать позитрон, а
появившийся из протона нейтрон завершает образование второй ?-частицы.
Образуется комплекс 4Be8+P, который и распадается на протон и две ?-частицы.
Распад 3Li6: ? -, 2? обусловлен также большим отклонением от оптимального
состава ядра (n/P=1,7, а по формуле (13.1.13) должно быть n/P=0,97), поэтому
ядро должно испускать электрон с образованием опять 4Be8. Распад: 5B8: ?+, 2?
также идет через 4Be8 (n/P=0,6, а надо 0,97). В ряду изотопов с ?+?-распадом:
7N12, 11Na20, 13Al24, 17Cl32 все они имеют последовательно увеличивающееся
отклонение от оптимального состава в сторону избытка протонов, следовательно,
?+-радиоактивны. Кроме того, каждая ?-частица способна соединяться с другими
имея, как минимум, три нуклона в соединительном узле, поэтому у 7N12 вообще
нет ни одной целой ?-частицы, а у 17Cl32 на 5 целых ?-частиц приходится 4
нецелых (с тремя нуклонами), поэтому указанные изотопы имеют максимально
рыхлую структуру из всех возможных ядер, из-за чего ?-распад их конкурирует с
?+-распадом. Этими примерами исчерпываются кажущиеся отклонения распадов
некоторых изотопов от теории.
Из строения ядер, представленного в начале этой главы и теории ?-распада
явствует принципиальная невозможность образования ядер из одних нейтронов
или ядер водорода, содержащих более двух нейтронов (тритий),[4] т.к. нейтроны
в этих случаях некуда "прилепить". Но здесь имеется одно крайне интересное
возражение. Поскольку ?-гиперон (см. фиг. 9.4.2.1) является "нейтроном", в
котором на орбите вокруг протона находится не электрон, а ?--мезон,
гравидинамическая связь которого с протоном значительно прочнее, чем
электрона, то возможно образование "гиперонной альфа-частицы" в которой ?-
гиперон занимает положение второго протона. Состав этой частицы: протон, два
нейтрона и ?-гиперон, т.е. 4Н. [5] При этом связь двух протонов осуществляется ? -
-мезоном по типу одноэлектронной связи в молекулах (см. фиг. 7.1.1). Таким
образом, гипероны в ядре позволяют говорить о "молекулярной химии" ядра и
дальнейшие исследования в этой области приведут к интереснейшим
результатам.
Необходимо сделать одно критическое замечание касающееся логической
ошибки в известных теориях ? и ?-распада. Распад ядер объясняют тем, что в
результате распада образуются более устойчивые ядра, т.е. процесс
энергетически выгоден. Таким образом, движущей силой распада фактически
считают "знание" ядром своей будущей судьбы, чем оно, якобы, и
руководствуется. Очевидно, что причина распада лежит не вне, а внутри ядра и
самопроизвольное образование более устойчивого ядра является не причиной, а
следствием распада.
Как известно, классические представления не могут объяснить ?-распад, т.к.
излучаемая ?-частица, например, у 92U238 имеет энергию равную 4,18 Мэв,
которую она могла бы приобрести, двигаясь от ядра с расстояния не менее 45 фм,
а облучение ядра урана ?-частицами с энергией 8,8 Мэв показывает рассеяние
под действием кулоновских сил, т.е. высота потенциального электростатического
барьера составляет 8,8 Мэв, что соответствует расстоянию от ядра 30 фм. Для
объяснения этого парадокса привлекается "туннельный" эффект (чисто волновое
свойство "частиц"), но если уж быть до конца последовательным, то
"туннельный" эффект, в принципе, отрицает стабильное существование любых
систем в микромире, начиная от атомов и кончая "элементарными" частицами,
если они из чего-нибудь состоят. Фактически - это отрицание существования
нашего мира в любых его формах. Если же учесть, что "испаряющаяся" из ядра ?-
частица должна получить кинетическую энергию вдоль оси винтовой линии и
такую же энергию по виткам винтовой линии (экспериментально мы определяем
лишь энергию поступательной составляющей, а тангенциальная составляющая не
фиксируется). Кроме того, ядро при отдаче получает энергию как по оси, так и по
виткам винтовой линии и все это за счет электростатической энергии
отталкивания. Если учесть все это, то все становится на свои места без
"туннельного" эффекта.[6]
Очевидно, что ядра радиоактивных элементов, испускающих ?-излучение с
очень большим периодом полураспада выбрасывают ?-частицы с энергией, почти
в точности соответствующей глубине потенциальной ямы, в которой они
находятся в ядре, т.е. их кинетическая энергия на вершине потенциального
барьера оказывается равной нулю. Энергия ?-частиц излучаемых такими ядрами
минимальна. Величина электростатической энергии:
Eэл (13.2.1).
Эта же энергия расходуется на движение ядра отдачи и ?-частицы по
винтовым линиям:
Eэл (13.2.2).
Учитывая, что по закону сохранения количества движения:
, откуда: (13.2.3)
и подставляя (13.2.3) в (13.2.2), найдем:
Еэл (13.2.4).
Подставив (13.2.4) в (13.2.1), получим:
(13.2.5).
Подставив в (13.2.5) значения констант, получим расчетную формулу:
R(фм) , (Е?-Мэв) (13.2.6).
Расчет по формуле (13.2.6) дает величины R, указанные в таблице 13.2.1.
Подставив эти значения R в (13.2.1), найдем величину потенциального барьера
En также указанную в таблице.
Таблица 13.2.1.
Изотоп
R(фм
)
E? (Мэв)
En (Мэв)
92U238
30,5
4,1
8
8,
58Ce142
52,2
1,5
3,
60Nd144
45,1
1,8
3,
62Sm14
33,0
2,5
5,
62Sm14
38,5
2,1
4,
4Be8
28,8
0,0
0,
Из таблицы видно совпадение для 92U238 экспериментальных и теоретических
данных и несостоятельность "туннельного" эффекта. В связи с этим, надо
учитывать то обстоятельство, что при поглощении ядром любой частицы, она
вносит в ядро энергию, равную ее удвоенной поступательной энергии. Поэтому,
положительно заряженная поступательно движущаяся частица, имеющая
энергию, примерно, в два раза меньше потенциального барьера
беспрепятственно попадает в ядро, демонстрируя снова "туннельный" эффект.
При этом собственное вращение частицы также передается ядру в целом, т.к.
частица внутри ядра вращаться не может. Поэтому вышеприведенные расчеты
требуют уточнения, усиливающего "туннельный" эффект.
Вышеприведенные расчеты позволяют, не зная аналитического вида кривой
гравидинамического притяжения, построить примерный график изменения
потенциальной энергии в зависимости от расстояния от ядра. Такой график
приведен на фигуре 13.2.1 для 92U238 при взаимодействии с ?-частицей.
Из таблицы 13.2.1 и фигуры 13.2.1 мы видим, что, несмотря на различную
высоту потенциального барьера для разных изотопов и разную энергию
излучаемых ?-частиц, изменяющуюся на два порядка, "кулоновский радиус"
потенциального барьера изменяется слабо в пределах 30-50 фм. О радиусе
действия ядерных сил, естественно, говорить не приходится, кроме того, что
гравидинамическое взаимодействие спадает с расстоянием от ядра гораздо круче
кулоновского. Для рассматриваемого случая взаимодействия ?-частицы с ядром,
радиусом действия ядерных сил условно можно считать расстояние до вершины
потенциального барьера.
Из теории туннельного эффекта известно, что при вероятность
прохождения через барьер обращается в нуль. Физический смысл этого с точки
зрения новой физики состоит в том, что при частица движется
прямолинейно и является "классической". Чем больше (момент количества
движения) тем больше радиус винтовой траектории частицы и в большей мере
проявляются ее "волновые" свойства. Поэтому частица оказывается за барьером,
который должен был бы ее задержать, если бы она двигалась прямолинейно.
Таким же образом, если ось винтовой траектории направлена мимо барьера и
классическая частица не отразится от барьера, частица, движущаяся по винтовой
траектории может попасть в барьер (так называемое надбарьерное отражение).
[1] "На самом деле захвата электрона ядром, разумеется, не происходит. Превращение протона в
нейтрон в ядре сопровождается одновременным исчезновением электрона на К-оболочке". Б.М.
Яворский, А.А. Детлаф, Курс физики, "Высшая школа", М., 1967, стр. 461. "Чудесное" исчезновение
электрона при превращении нейтрона в протон является следствием глубоко ошибочных изначальных
представлений ортодоксальной физики, касающихся микромира.
[2] Поэтому "у некоторых элементов наблюдаются так называемые длиннопробежные ?-частицы,
имеющие вполне определенную, но большую энергию, чем основная масса ?-частиц. Наличие таких
частиц объясняется тем, что перед ?-распадом ?-частица может получить дополнительную энергию"
(Н.И. Карякин и др., Краткий справочник по физике, "Высшая школа", М., 1962, стр. 460). К этому нужно
только добавить, что, по представлениям новой физики, длиннопробежные ?-частицы "испаряются" из
того места ?-плоскостей, где "теплота испарения" их больше, а дополнительную энергию эти частицы
получают за счет больцмановского распределения энергии среди нуклонов.
[3] "Гейгер и Нэттол установили очень важное соотношение между энергиями Е ?-частиц и
периодами полураспада. Обычно его выражают в виде связи между пробегом и постоянной распада:
lgR=Alg?+B. (Здесь R - пробег ?-частицы, а ? - постоянная распада - обратная величина времени жизни -
В.К.). Константа А, определяющая наклон прямой в координатах (lgR, lg?), имеет практически одно и то
же значение для всех трех радиоактивных рядов. "В" имеет различные значения для различных рядов.
Закон Гейгера - Нэттола показывает, что ядра, испускающие ?-частицы с большей энергией, должны
иметь меньший период полураспада, при этом небольшое различие в энергиях должно приводить к очень
бо
...Закладка в соц.сетях
